第五百五十九章 真给跪了（第5/6页）

激波这东西产生之后，熵会增加，但滞止压力却会减小。

同时呢。

激波前后的滞止温度不变。

所以在这种情况下。

计算面积－流速关系会出现一个只有通过超算才会知道的误区：

不导入压缩性系数的话，整个公式将会完全报废。

因此在钱五师询问意见后，徐云立刻提出了自己的看法——如果钱五师不问，徐云就会主动开口。

而在徐云身边。

钱五师闻言也点了点头：

“正合我意。”

于是很快。

钱五师便计算起了背压比。

所谓背压比。

指的喷嘴出口静压力与喷嘴上游滞止压力之比，不过在设计方案中指的是锥流场与气体的耦合比。

当锥流场刚好达到临界条件时。

外部气体达到音速，同时气体质量流量达到最大值，此时的背压比即称为最大背压比。

这个概念有点类似后世的MBPR，不过释义上更接近下游。

接着很快。

徐云也估量了一番自己的右手状态。

今天他的右手还没用过，负载为0，因此他便也拿起笔和纸协助写了起来。

众所周知。

如果激波为正激波，且不考虑激波厚度，那么激波控制体的形状就会很对称：

你比划个剪刀的手势，然后指尖向下。

这就是激波控制体的图示了。

而控制体CV基本方程，则由三个连续方程组成：

DΦDt=DDt∫VΦ（r，t）dV=aat∫VΦ（r，t）dV＋∮SΦ（r，t）u·ndA

ΔN=（sssIIσρdτ＋ssIIIσρdτ））t＋Δt－（sssIIσρpdτ）t

limΔt→0（sssIσρdτ）t＋ΔtΔt=－ssCSinσ·V→·dA→=ssCSinσρVcosαdA（起点这排版将就着看吧）

其中t为时间；

Fx为控制体内流体的受力在x轴上的分量；

v为流体速度矢量；

A为控制体表面面积矢量；

V为控制体体积。

同时考虑气体稳定流动，再假设速度、能量在激波截面上是均匀的。

便有∫CSv·dA=cA。

随后徐云把截面态联立在了一起，准备继续推导下去。

然而半分钟后。

徐云忽然眉头一皱，嘴里啧了一声，轻轻摇了头：

“不行，要是这样拟合的话，就没法继续计算了……”

结果话音刚落。

徐云的耳边忽然传来了一道声音：

“韩立同志，为什么没法继续计算？”

“？”

徐云顿时一怔，顺势朝发声者看去。

转过头后。

发现数算小组的那位被叫做什么“大于”的圆脸中年人，不知何时已经来到了自己身边。

徐云见状扫了眼正在低头计算的钱五师，压低声音解释道：

“大于同志，这不是很明显吗？”

“激波后的温度高于激波产生前，压力间断性地急剧上升，扩散段的方程显然是算不出来的。”

说罢。

徐云便摇了摇头，准备试着思考另一种方法。

然而令他有些意外的是。

圆脸中年人闻言后没有再说话，而是同样低头拿着笔和纸写了起来。

徐云见状也不再说什么，继续做起了思考。

过了大概三四分钟。

中年人忽然将算纸递到了徐云面前，说道：

“韩立同志，你看看这个。”

徐云这会儿还处在思路断档期，被人反复打搅，心中多少还是有些想法的。

反感谈不上。

但不耐烦肯定有点儿。

毕竟这可是后世的2023年都已经形成定式的准公理，在徐云看来没太多讨论的必要。

不过出于对这个时代先辈的敬重，徐云还是决定先帮忙这位同志找出问题，给他简单的上上一课。

结果在看到算纸内容的第一时间。

徐云便顿时瞳孔一缩。

只见此时此刻。

算纸上赫然写着一段推导：

【已知ρd／ρu=（k＋1）Ma2u／2＋（k－1）Ma2u】

【以及y=pd／pu√[2kx2－（k－1）k＋1]^1／2】

【对以上二方程进行联立，建立二维柱坐标下的可压缩粘性气体的连续性方程、N－S方程、能量方程和气体状态方程】

【通过变式可知，截面态会在扩散段后半段中逐渐增大，引入气体边界层影响后可得最终式……】